Рождение пар бозонов в переменном однородном внешнем поле

После вторичного квантования функция р(г, 0 переходит в гейзенберговский оператор [Стр.183]

Нетрудно видеть, что состояния ( являются обобщенными когерентными состояниями для представления 7 1/3 группы 56(1, 1). [Стр.186]

Из (13.46) для матричных элементов оператора ( ) получаем следующее выражение [Стр.188]

Действие оператора Т ( ) на когерентное состояние при этом дается формулой [Стр.188]

Отсюда следует что производящая функция для матричных элементов оператора 7 ( ) имеет вид [Стр.189]

Рождение пар бозонов в переменном однородном внешнем поле

Поиск по сайту

Поделиться

Навигация

Справочник о здоровье человека

Рождение пар бозонов в переменном однородном внешнем поле

Поиск по сайту

Поделиться

Навигация